利用时间分辨技术,在脉冲激发下测量瞬态荧光的强度和偏振度,就可以直接给出光生载流子的自旋演化过程。时间分辨的泵浦探测方法是,先用脉冲光进行激发,然后用一束微弱的、时间延迟的探测脉冲来测量泵浦光诱导产生的透射率的变化(这就是时间分辨法拉第效应)或者反射率的变化(克尔效应)。这些测量在下述意义上是非直接性的:信号取决于光学常数所受到的一些非线性调制。幸运的是,在量子阱中的所有非线性机制里,最重要的是“相空间填充”:由于泡利原理,导带或者价带中光生载流子占据的状态将不再能够对光学跃迁起作用,所以,这个技术就对光生的载流子非常敏感。在一些实验中,进行两次独立的测量,一次使用与泵浦光圆偏振性一致的探测光,另一次使用具有相反偏振特性的探测光。一种更灵敏的技术使用线偏振的探测光,此时,偏振面的旋转就给出了泵浦诱导出来的载流子的差别。<br> 解释这些实验所得到的信号是非常微妙的,在文献中通常是一带而过。带间激发可以产生激子或者是自由运动的电子和空穴,它们的贡献依赖于许多因素,如温度、激发能量以及样品性质(本征的、n型的或者p型的)等。在2.5.1节中,我们讨论本征量子阱中激子和自由载流子之间的相互影响。<br> 图2.1给出一个例子来揭示这种微妙性:此时研究的是一个简并的n型量子阱。图中给出了吸收谱(PLE)和发射谱(PL),插图给出了能带结构示意图,箭头标出了荧光峰的位置,以及PLE谱开始的位置,二者之间的差异(斯托克斯位移)取决于费米海的深度Ef。利用低强度的、在PLE起始处的(如图2.1中箭头)、圆偏振光激发的泵浦一探测测量,可以给出光生电子和空穴的相空间填充效应。费米能级附近的电子的自旋演化将占据主导地位,因为空穴将很快地热弛豫到布里渊区中心,位于填充了的电子费米海的“大伞”之下,腾空了起初被占据的价带态。时间分辨或者连续光荧光谱测量,涉及PLE起始处(及以上)的极化激发并探测了荧光谱最大值附近的荧光。
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